什么是三角函數
什么是三角函數
三角函數是以角度(數學上最常用弧度制，下同)為自變量，角度對應任意角終邊與單位圓交點坐標或其比值為因變量的函數。下面學習啦小編就給大家介紹三角函數的相關信息。
三角函數的定義
直角三角形三角函數定義
在直角三角形中，當平面上的三點A、B、C的連線，AB、AC、BC，構成一個 直角三角形，其中∠ACB為 直角。對∠BAC而言， 對邊(opposite)a=BC、 斜邊(hypotenuse)c=AB、鄰邊(adjacent)b=AC，則存在以下關系：
基本函數 | 英文 | 縮寫 | 表達式 | 語言描述 | |
正弦函數 | sine | sin | a/c | ∠A的對邊比斜邊 | |
余弦函數 | cosine | cos | b/c | ∠A的鄰邊比斜邊 | |
正切函數 | tangent | tan | a/b | ∠A的對邊比鄰邊 | |
余切函數 | cotangent | cot | b/a | ∠A的鄰邊比對邊 | |
正割函數 | secant | sec | c/b | ∠A的斜邊比鄰邊 | |
余割函數 | cosecant | csc | c/a | ∠A的斜邊比對邊 |
注：正切函數、余切函數曾被寫作 、 現已不用這種寫法
變化規律
正弦值在
隨角度增大(減小)而增大(減小)，在
隨角度增大(減小)而減小(增大); 余弦值在
隨角度增大(減小)而增大(減小)，在
隨角度增大(減小)而減小(增大); 正切值在
隨角度增大(減小)而增大(減小); 余切值在
隨角度增大(減小)而減小(增大); 正割值在
隨著角度的增大(或減小)而增大(或減小); 余割值在
隨著角度的增大(或減小)而減小(或增大)。
注：以上其他情況可類推，參考第五項：幾何性質。
除了上述六個常見的函數，還有一些不常見的三角函數：
任意角三角函數定義：
在 平面直角坐標系xOy中設∠β的始邊為x軸的正半軸，設點P(x，y)為∠β的終邊上不與原點O重合的任意一點，設r=OP，令∠β=∠α，則：
單位圓定義
六個三角函數也可以依據 半徑為1中心為原點的 單位圓來定義。單位圓定義在實際計算上沒有大的價值;實際上對多數角它都依賴于 直角三角形。但是 單位圓定義的確允許三角函數對所有 正數和 負數輻角都有定義，而不只是對于在 和 弧度之間的角。它也提供了一個圖像，把所有重要的三角函數都 包含了。根據 勾股定理， 單位圓的 方程是：對于圓上的任意點 。
圖像中給出了用 弧度度量的一些常見的角:逆時針方向的度量是 正角，而順時針的度量是 負角。設一個過 原點的線，同 軸正半部分得到一個角 ，并與單位圓相交。這個交點的 和 坐標分別等于 和 。圖像中的三角形確保了這個公式;半徑等于斜邊且長度為1，所以有 和 。單位圓可以被視為是通過改變鄰邊和對邊的長度，但保持斜邊等于 1的一種查看無限個三角形的方式。
對于大于 或小于等于 的角度，可直接繼續繞單位圓旋轉。在這種方式下，正弦和余弦變成了周期為 的 周期函數：對于任何角度 和任何 整數 。
周期函數的 最小正周期叫做這個函數的“ 基本周期”。正弦、余弦、正割或余割的基本周期是全圓，也就是 2π弧度或 360°;正切或余切的基本周期是半圓，也就是 π 弧度或 180°。上面只有正弦和余弦是直接使用單位圓定義的，其他四個三角函數的定義如圖所示。
在 正切函數的圖像中，在角 π 附近變化緩慢，而在接近角 ( + 1/2)π 的時候變化迅速。正切函數的圖像在 θ = ( + 1/2)π 有垂直漸近線。這是因為在 θ 從左側接進 ( + 1/2)π 的時候函數接近 正無窮，而從右側接近 ( + 1/2)π 的時候函數接近負無窮。
另一方面，所有基本三角函數都可依據中心為 的單位圓來定義，類似于歷史上使用的幾何定義。特別 是，對于這個圓的 弦 ，這里的 θ 是對向角的一半，sin 是 (半弦)，這是印度的 阿耶波多介入的定義。cos 是水平距離 ，versin =1-cos 是 。tan 是通過 的 切線的 線段 的長度，所以這個函數才叫 正切。cot 是另一個切線段 。 sec = 和 csc = 是割線(與圓相交于兩點)的線段，所以可以看作 沿著 A 的切線分別向水平和垂直軸的投影。 是 exsec = sec -1(正割在圓外的部分)。通過這些構造，容易看出 正割和正切函數在 θ 接近 π/2的時候發散，而余割和余切在 θ 接近零的時候發散。
依據單位圓定義，我們可以做三個 有向線段( 向量)來表示正弦、余弦、正切的值。如圖所示，圓O是一個單位圓，P是 的 終邊與單位圓上的交點，M點是 在 軸的投影， (1,0)是圓O與x軸 正半軸的交點，過A點做過圓O的 切線。
那么向量 MP對應的就是 的 正弦值，向量 OM對應的就是余弦值。OP的 延長線(或 反向延長線)與 的切線的交點為T，則向量A T對應的就是 正切值。向量的起止點 不能顛倒，因為其方向是有意義的。
借助線三角函數線，我們可以觀察到 第二象限角α的正弦值為正， 余弦值為負， 正切值為負。
級數定義
只使用幾何和 極限的性質，可以證明正弦的 導數是余弦，余弦的導數是負的正弦。(在 微積分中，所有角度都以 弧度來度量)。我們可以接著使用 泰勒級數的理論來證明下列 恒等式對于所有 實數 都成立：
這些恒等式經常被用做正弦和余弦函數的定義。它們經常被用做三角函數的嚴格處理和應用的起點(比如，在傅里葉級數中)，因為 無窮級數的理論可從 實數系的基礎上發展而來，不需要任何幾何方面的考慮。這樣，這些函數的可微性和 連續性便可以單獨從級數定義來確立。
其他級數可見于：
注：Un是n次上/下數， Bn是n次伯努利數，∣x∣<π/2。
三角函數的誘導公式
公式內容
| 公式一
| 公式二 |
sin(2kπ+α)=sin α cos(2kπ+α)=cos α tan(2kπ+α)=tan α cot(2kπ+α)=cot α sec(2kπ+α)=sec α csc(2kπ+α)=csc α | sin(π+α)=-sin α cos(π+α)=-cos α tan(π+α)=tan α cot(π+α)=cot α sec(π+α)=-sec α csc(π+α)=-csc α |
| 公式三 | 公式四 |
sin(-α)=-sin α cos(-α)=cos α tan(-α)=-tan α cot(-α)=-cot α sec(-α)=sec α csc(-α)=-csc α | sin(π-α)=sin α cos(π-α)=-cos α tan(π-α)=-tan α cot(π-α)=-cot α sec(π-α)=-sec α csc(π-α)=csc α |
| 公式五 | 公式六
|
sin(α-π)=-sin α cos(α-π)=-cos α tan(α-π)=tan α cot(α-π)=cot α sec(α-π)=-sec α csc(α-π)=-csc α | sin(2π-α)=-sin α cos(2π-α)=cos α tan(2π-α)=-tan α cot(2π-α)=-cot α sec(2π-α)=sec α csc(2π-α)=-csc α |
| 公式七 | 公式八 |
sin(π/2+α)=cosα cos(π/2+α)=−sinα tan(π/2+α)=-cotα cot(π/2+α)=-tanα sec(π/2+α)=-cscα csc(π/2+α)=secα | sin(π/2-α)=cosα cos(π/2-α)=sinα tan(π/2-α)=cotα cot(π/2-α)=tanα sec(π/2-α)=cscα csc(π/2-α)=secα |
| 公式九 | 公式十 |
sin(3π/2+α)=-cosα cos(3π/2+α)=sinα tan(3π/2+α)=-cotα cot(3π/2+α)=-tanα sec(3π/2+α)=cscα csc(3π/2+α)=-secα | sin(3π/2-α)=-cosα cos(3π/2-α)=-sinα tan(3π/2-α)=cotα cot(3π/2-α)=tanα sec(3π/2-α)=-cscα csc(3π/2-α)=-secα |
推導方法
定名法則
90°的奇數倍+α的三角函數，其絕對值與α三角函數的絕對值互為 余函數。90°的 偶數倍+α的三角函數與α的三角函數絕對值相同。也就是“奇余偶同，奇變偶不變”。
定號法則
將α 看做銳角(注意是“看做”)，按所得的角的象限，取三角函數的符號。也就是“象限定號，符號看象限”(或為“ 奇變偶不變，符號看象限”)。
在Kπ/2中如果K為偶數時函數名不變，若為奇數時函數名變為相反的函數名。 正負號看原函數中α所在 象限的正負號。關于 正負號有個口訣;一全正，二正弦，三兩切，四余弦，即第一象限全部為正，第二象限角，正弦為正，第三象限，正切和余切為正，第四象限，余弦為正。或簡寫為“ASTC”，即“all”“sin”“tan+cot”“cos”依次為正。還可簡記為：sin上cos右tan/cot對角，即sin的正值都在x軸上方，cos的正值都在y軸右方，tan/cot 的正值斜著。
比如：90°+α。定名：90°是90°的 奇數倍，所以應取余函數;定號：將α看做銳角，那么90°+α是第二象限角，第二象限角的正弦為正，余弦為負。所以sin(90°+α)=cosα , cos(90°+α)=-sinα 這個非常神奇，屢試不爽~
還有一個口訣“ 縱變橫不變，符號看象限”，例如：sin(90°+α)，90°的終邊在縱軸上，所以函數名變為相反的函數名，即cos，所以sin(90°+α)=cosα。
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